定量測量多通道串行數(shù)據(jù)系統(tǒng)中的串擾引起的抖動(二)

圖9 測量和理論計算的固有抖動和串擾電壓大小之間關(guān)系
對于這種串擾信號非常簡單的碼型，頻譜是由一系列離散的峰值點組成的，使用兩種方法都能夠容易準確測量，因為所有的干擾源(Aggressor)抖動大于抖動噪聲的門檻值。抖動的頻譜如圖10所示，隨機抖動維持為一個常量，這和預期的是一致的，因為考慮到干擾源(Aggressor)和受干擾對象(Victim)之間的相位是恒定的。

圖10 3.125Gb/s的受干擾對象(Victim)的抖動頻譜和半速率的時鐘抖動
干擾源(Aggressor)和受干擾對象(Victim)之間有不同的相位關(guān)系時的隨機抖動和固有抖動值測量結(jié)果如圖11所示。

圖11 固有抖動和隨機抖動與干擾源（Aggressor）和受干擾對象（Victim）之間相差的關(guān)系。干擾源和受干擾對象的上升時間大約是50%的UI

實驗2 – 受干擾對象（Victim）為時鐘碼型，干擾源（Aggressor）為非重復性的數(shù)據(jù)碼型
第二個實驗利用隨機的數(shù)據(jù)碼型作為干擾源(Aggressor)，以測量隨機串擾的影響。這種串擾比簡單的時鐘碼型對抖動的影響復雜得多，因為干擾源(Aggressor)的邊沿轉(zhuǎn)換是隨機發(fā)生的，除此之外，上升時間和干擾源(Aggressor)與受干擾對象(Victim)之間的相位誤差也是變化的。
測量結(jié)果如表2和圖12、13所示。NQ-Scale方法的隨機抖動結(jié)果整體上要大一些，這是干擾源(Aggressor)的相位變化范圍很大帶來了受干擾對象(Victim)更小的上升時間所引起的必然結(jié)果。最顯著的影響是當干擾源(Aggressor)的電平增加時，隨機抖動增加，固有抖動減小。這和理論分析是一致的，因為干擾源(Aggressor)的抖動頻譜由很多距離很近的線組成，而且由于頻率分辨率有限，這些線看上去是連續(xù)的，可從圖14清楚地看出來。圖中顯示的噪聲基底具有和方波脈沖一致的形狀。
根據(jù)等式3預測的抖動結(jié)果比NQ-Scale的都要大一些。為什么會這樣? 等式1說明了串擾的大小和干擾源(Aggressor)的微分結(jié)果成正比?？煅乇嚷赜懈蟮难舆t，因此受干擾對象（Victim）和干擾源(Aggressor)之間的相位差更大。 因為相位誤差越大，串擾引起的抖動的峰值就會越小，等式3的預測是基于串擾電壓的峰峰得到的，因此結(jié)果總會偏大一些。

表2 干擾源(Aggressor)為非重復性的數(shù)據(jù)碼型 的抖動結(jié)果

圖13表示用頻譜方法，NQ-Scale方法及理論預測的總體抖動。總體抖動的預測值是根據(jù)基線的隨機抖動值4.61ps和根據(jù)等式3預測的固有抖動值計算得到的。 QN-Scale方法的測量結(jié)果和預測的結(jié)果非常一致，但是頻譜方法測量出來的抖動值明顯大很多，這是因為它不能從Rj中準確地分離出BUj。 固有抖動的減少和隨機抖動的增加是非常吻合的。

圖12 固有抖動和串擾大小之間的關(guān)系 （干擾源(Aggressor)是隨機數(shù)據(jù)碼型）

圖13 總體抖動 VS. 干擾源(Aggressor)電壓（受干擾對象(Victim)是時鐘，干擾源(Aggressor)是非重復性的數(shù)據(jù)。